books.originweb.info | добавить в избранное :: сделать стартовой :: рекомендовать другу |
cейчас: 08:51, пятница, 04 октября 2024 г. |
После прохождения анализатора, повернутого на угол ψ относительно поляризатора, амплитуды этих компонент
станут меньше; эти амплитуды изображены отрезками OF и OG длиной
Эти два колебания имеют разность фаз, зависящую от толщины пластинки d и равную
Суммарная интенсивность определяется соотношением
Используя формулы (13-2) и учитывая соотношение , находим
Определим интенсивность прошедшего света для двух ортогональных направлений анализатора – анализатор и поляризатор параллельны или скрещены. 1. Пусть угол ψ = 0, т.е. поляризатор и анализатор параллельны. Интенсивность прошедшего света определяется
соотношением
Пропускание будет максимальным при φ = 0, π / 2, π, …. В этом случае I = Io, т.е. весь свет проходит, и можно считать, что при таких ориентациях поляризатора интерференция отсутствует. Нетрудно заметить, что при φ = 0, π / 2, π, … направление колебаний, пропускаемых поляризатором, совпадает с одним из разрешенных колебаний в кристаллической пластинке. Вторая волна в ней уже не возникает. 2. Пусть угол ψ = π / 2, т.е. поляризатор и анализатор скрещены. Тогда интенсивность прошедшего света
определяется соотношением
Очевидно, что пропускание света будет максимальным при ψ = π / 4, 3 ψ = π / 4, 5 ψ = π / 4, …:
Если φ = 0, π / 2, π, …, то свет вообще не пройдет через анализатор, какова бы ни была толщина пластинки, т.е. . Полученные выражения описывают все возможные случаи при относительном вращении поляризатора, анализатора и кристаллической пластинки. В зависимости от толщины пластинки изменяется разность фаз δ, определяющая интенсивность проходящего света в заданном направлении. Интернет-магазин |