Рассмотрим реальную структуру карбонизированных ЖК в точке фазового перехода из изотропного расплава в нематический жидкий кристалл. Новая фаза здесь образуется из зародышей сферической формы. Многообразие оптических картин, наблюдаемых в них, породило в специальной технической литературе необоснованную классификацию ЖК фаз. Между тем все эти картины являются следствием существования на поверхности сфер дефектов, получаемых в различных условиях и которые в конечном итоге, формируют наблюдаемые оптические картины.

Чтобы понять механизм образования таких дефектов, рассмотрим сферу, на которой планкообразные молекулы ориентированы вдоль радиуса. Такая сфера напоминает небольшого непричесанного ежа. При попытке его причесать получится две точки на его поверхности, где ориентация планкообразных молекул не определена, а вокруг ориентация меняется на угол 2. Конечно, она может меняться и на более большой угол, например, 2n, где n носит название силы дефекта.

В карбонизированных ЖК, интенсивно исследуемых последние годы, это нематические капли с двумя дисклинациями с силой n+1. При тщательной очистке исходных соединений данный тип сферы является преобладающим, но на следующих этапах карбонизации реализуются и другие возможные решетки дефектов. Для их стабилизации необходим захват поверхностью растущей сферы двух примесных частиц. Эти частицы могут быть либо внесены в объем карбонизирующегося материала, либо возникают в нем в процессе карбонизации. В основном это угольные частицы или сажа, являющиеся следствием сгорания некоторых компонентов, например, легких парафинов. Можно привести примеры различных конфигураций с 4(+1), 2(-1), и 3(+1), 2(-1/2), равновесность которых достигалась введением карбоидных частиц с размерами около 1 мкм.

Остается вопрос, каким образом идет образование дисклинаций на сферах: спонтанно при захвате сферой частицы или более сложным путем? Ответ на него был получен в результате анализа различных стадий формирования НЖК методом киносъемки. Удалось показать, что основной и единственный механизм, приводящий к появлению дисклинаций на сферах, закрепление дисклинаций при слиянии двух сфер, каждая из которых на поверхности имеет по две дисклинации с силой ±1. Однако стабилизация решетки дисклинаций возможна лишь в том случае, если на полюсах одной из сфер есть примесные частицы или таковые захватываются при слиянии сфер. При отсутствии примесных частиц возникающие решетки неустойчивы. Дисклинации с силой ±1 сближаются и аннигилируют. В итоге на сфере остается лишь пара дисклинаций одного знака - сферы Брукса-Тейлора.

Рассмотрим кинетику протекания аннигиляции дисклинаций в карбонизированных ЖК. Так же как и в кинетических НЖК в карбонизированных ЖК расстояние между ядрами дисклинаций изменяется по закону , - время аннигиляции дисклинаций.

Рассмотренный выше процесс слияния капель карбонизированных ЖК, в конечном итоге, приводит к образованию сплошной мезофазной матрицы. Причем, здесь также как в классических ЖК, выживают дисклинации минимальной энергии и силы ±1/2, ±1. Кроме этого типа дисклинаций в больших объемах наблюдаются состояния, которые по оптическим признакам можно отнести к дисклинациям силы +3/2 и +2. В поляризованном свете они имеют 6 и 8 ветвей погасания, направления вращения которых совпадают с направлением вращения поляризаторов.